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La mwbatrasmittanza (generalmente indicata con τ), in mwbqottica e in mwbgspettroscopia, rappresenta la capacità di un mwbwmateriale di lasciarsi attraversare da una parte della mwcaluce incidente. Essendo quindi il rapporto tra intensità del mwcqflusso radiante trasmesso e intensità del flusso radiante incidente, è una grandezza adimensionale.

• Definizione

• Modelli di trasmissione

• Trasmissione spettrale

• Classificazione

• Note

• Bibliografia

• Voci correlate

• Collegamenti esterni

Per calcolare la trasmittanza occorre applicare la relazione:

mwew τ τ = Φ Φ t Φ Φ 0 {\displaystyle \tau ={\frac {\Phi _{t}}{\Phi _{0}}}}

dove mwfqΦmwfg0 e mwfwΦmwgat sono rispettivamente il mwgqflusso luminoso incidente ed emergente dal mwggcampione attraversato.cite-ref-1-1-0[1]

Spesso la trasmittanza è espressa come valore percentuale:

mwig τ τ % % = 100 τ τ {\displaystyle \tau _{\%}=100\,\tau }

La trasmittanza è legata all'mwjaassorbanza mwjqα dalla seguente relazione:

mwka α α = − − log ⁡ ⁡ τ τ = log ⁡ ⁡ Φ Φ 0 − − log ⁡ ⁡ Φ Φ t {\displaystyle \alpha =-\log \tau =\log \Phi _{0}-\log \Phi _{t}}

L'andamento della trasmittanza in funzione della mwkglunghezza d'onda per una data sostanza rappresenta lo mwkwspettro della sostanza stessa.

È inoltre possibile esprimere la trasmittanza come funzione della mwlqradianza:

mwlw τ τ = ∫ ∫ 0 ∞ ∞ ∫ ∫ 2 π π s r L ( λ λ ) t d Ω Ω t d λ λ ∫ ∫ 0 ∞ ∞ ∫ ∫ 2 π π s r L ( λ λ ) 0 d Ω Ω 0 d λ λ {\displaystyle \tau ={\frac {\int \limits _{0}^{\infty }\int \limits _{2\pi sr}L(\lambda )_{t}\ d\Omega _{t}\ d\lambda }{\int \limits _{0}^{\infty }\int \limits _{2\pi sr}L(\lambda )_{0}\ d\Omega _{0}\ d\lambda }}}

dove mwmqL(λ)mwmg0 e mwmwL(λ)mwnat sono rispettivamente la radianza spettrale incidente dalla direzione (θmwnq0,φmwng0) e trasmessa in direzione (θmwnwt,φmwoat), mwoqdΩ è l'mwogangolo solido elementare proiettato.cite-ref-1-1-1[1]

Esistono due modelli che possono essere utilizzati per calcolare il flusso trasmesso: il modello di trasmissione perfettamente diffondente, o Lambertiano, e il modello di trasmissione perfettamente speculare. Questi rappresentano i due casi limite e quindi possono approssimare bene solo il comportamento di pochi oggetti, mentre per la maggior parte dei casi reali la trasmissione può essere considerata una via di mezzo fra i due casi limite.cite-ref-0-2-0[2]

Il modello di trasmissione perfettamente diffondente prevede che la frazione della luce incidente sulla superficie che non viene né riflessa né assorbita, diffonda in tutte le direzioni dello spazio dopo aver attraversato l'oggetto. Questo comportamento si può osservare quando si guarda un oggetto attraverso un vetro sabbiato: poiché il raggio luminoso viene "spezzato" e quindi diffuso in tutte le direzioni l'oggetto posto al di là del vetro non risulta più riconoscibile.

Il modello di trasmissione perfettamente speculare (o regolare), al contrario, prevede che il fascio luminoso che riesce ad attraversare la superficie, venga trasmesso con una variazione nell'angolo formato con la superficie, in modo da tener conto del fenomeno della mwswrifrazione.cite-ref-0-2-1[2] I materiali che mostrano questo comportamento sono definiti mwuatrasparenti.

La trasmittanza può essere calcolata considerando una particolare lunghezza d'onda e prende il nome di trasmittanza spettrale:

mwva τ τ ( λ λ ) = Φ Φ ( λ λ ) t Φ Φ ( λ λ ) 0 {\displaystyle \tau (\lambda )={\frac {\Phi (\lambda )_{t}}{\Phi (\lambda )_{0}}}}

dove mwvgΦ(λ)mwvwt e mwwaΦ(λ)mwwq0 sono rispettivamente il flusso luminoso trasmesso e incidente alla lunghezza d'onda mwwgλ.cite-ref-3[3]

A partire dalla trasmittanza spettrale è possibile calcolare la trasmittanza totale eseguendo l'integrazione su tutte le lunghezze d'onda secondo la relazione:cite-ref-1-1-2[1]

mwzq τ τ = ∫ ∫ 0 ∞ ∞ τ τ ( λ λ ) Φ Φ ( λ λ ) 0 d λ λ ∫ ∫ 0 ∞ ∞ Φ Φ ( λ λ ) 0 d λ λ {\displaystyle \tau ={\frac {\int \limits _{0}^{\infty }\tau (\lambda )\Phi (\lambda )_{0}d\lambda }{\int \limits _{0}^{\infty }\Phi (\lambda )_{0}d\lambda }}}

I materiali possono essere classificati in base al valore di trasmittanza che li caratterizza

• Materiali esclusivamente riflettenti o assorbenti: presentano un valore di trasmittanza pari a 0.

• Materiali debolmente trasmittenti: presentano un coefficiente di trasmittanza minore o uguale a 0.35.

• Materiali fortemente trasmittenti: presentano un coefficiente di trasmittanza maggiore di 0.35.cite-ref-4[4]

cite-note-1-11. ↑ mwegPalmer, James M., 1937-2007., mwewThe art of radiometry, SPIE Press, 2010, p.mwfa 63.

cite-note-0-22. ↑ mwggPalladino, Pietro., mwgwManuale di illuminazione, Tecniche nuove, 2005, pp.mwha 2-12.

cite-note-33. ↑ mwiaPalmer, James M., 1937-2007., mwiqThe art of radiometry, SPIE Press, 2010, p.mwig 62.

cite-note-44. ↑ mwjgPalmer, James M., 1937-2007., mwjwThe art of radiometry, SPIE Press, 2010, p.mwka 64.

• mwlaPietro Palladino, Manuale di illuminazione, 2005, ISBN 8848116590, OCLC 860518872.

• mwlgJames M. Palmer, The art of radiometry, 2010, ISBN 9781615837229, OCLC 697183589.

• mwnaOttica

• mwngSpettroscopia

• mwoaMateriale

• mwogLuce

• mwpaCampione

• mwpgAssorbanza

• mwqaLunghezza d'onda

• mwqgSpettro elettromagnetico

• mwraRadianza

• mwrgAngolo solido

• mwsaTrasparenza

• mwsgRifrazione

• mwtaRiflettanza

• mwtgFotografia

• mwuaLegge di Lambert-Beer

• mwugTrasmissometro

• mwvg(EN) IUPAC Gold Book, "transmittance", su goldbook.iupac.org.